2 mikä on resoluutio. Kvant. Resoluutio. Resoluutio on optisten instrumenttien perusominaisuus

Resoluutio optisten laitteiden (resoluutioteho) luonnehtii näiden laitteiden kykyä tuottaa erillisiä kuvia kohteen kahdesta pisteestä lähellä toisiaan. Pienintä lineaarista tai kulmaetäisyyttä kahden pisteen välillä, josta niiden kuvat sulautuvat, kutsutaan lineaari- tai kulmaresoluutiorajaksi. Sen käänteislukua käytetään yleensä määränä. resoluution mitta. Optisten osien reunojen valon diffraktiosta johtuen jopa ihanteellisessa optisessa järjestelmässä (eli poikkeamattomassa; katso Optisten järjestelmien poikkeamat) pisteen kuva ei ole piste, vaan ympyrä, jonka keskellä on valo. -renkaiden ympäröimä paikka (vuorotellen tumma ja vaalea yksivärisessä valossa. sateenkaaren värinen - valkoisessa valossa). Diffraktioteoria mahdollistaa pienimmän järjestelmän ratkaiseman etäisyyden laskemisen, jos tiedetään, millä valaistusjakaumilla vastaanotin (silmä, valokuvakerros) havaitsee kuvat erikseen. Rayleigh'n (1879) mukaan kuvia kahdesta yhtä kirkkaasta pisteestä voidaan silti nähdä erikseen, jos kummankin diffraktiopisteen keskipisteen leikkaa toisen ensimmäisen tumman renkaan reuna (kuva). Kun kyseessä ovat itsevalaisevat pisteet, jotka lähettävät epäkoherentteja säteitä, kun tämä Rayleigh-kriteeri täyttyy, erotettujen pisteiden kuvien välinen vähimmäisvalaistus on 74 % sen maksimiarvosta ja diffraktiopisteiden keskipisteiden välinen kulmaetäisyys (valaistuksen maksimi). Δφ = 1,21 λ/D missä λ on valon pituus, D on optisen järjestelmän sisääntulopupillin halkaisija (katso Aperture in optiikka). Jos f on optisen järjestelmän polttoväli, niin Rayleighin resoluutiorajan lineaarinen arvo on σ = 1,21 λf/D. Teleskooppien ja kaukoputkien resoluutioraja ilmaistaan ​​kaarisekunteina (katso Teleskoopin erotuskyky); aallonpituudella λ ~ 560 nm, joka vastaa ihmissilmän maksimiherkkyyttä, on α" = 140/D (D mm). Valokuvausobjektiivien resoluutio määritellään yleensä erikseen näkyvien viivojen enimmäismääräksi 1 mm:ä kohden normaalin testiobjektin kuvaa (cm . World) ja ne lasketaan kaavalla N = 1470ε, jossa ε on linssin suhteellinen aukko (katso myös Kuvausjärjestelmän resoluutio; mikroskooppien resoluutio, Katso artikkeli Mikroskooppi. Annetut suhteet ovat voimassa vain optisten linssien akselilla. todellisia järjestelmiä, joka lisäksi pienenee etäisyyden myötä näkökentän keskustasta. Optisen laitteen R op, joka sisältää optisen järjestelmän, jonka resoluutio on R oc, ja valovastaanottimen (valokuvakerroksen, elektroni-optisen muuntimen katodin jne.), jonka resoluutio on R p, resoluutio määräytyy likimääräisellä arvolla. kaava 1/Rop = 1/Roc + 1/Rp; Siitä seuraa, että on suositeltavaa käyttää vain yhdistelmiä, joissa R os ja R p ovat samaa luokkaa olevia suureita. Laitteen resoluutio voidaan arvioida sen laitteistotoiminnolla, joka heijastaa kaikkia kuvanlaatuun vaikuttavia tekijöitä (diffraktio, poikkeama jne.). Kuvanlaadun resoluution perusteella arvioinnin ohella menetelmää sen arvioimiseksi taajuuskontrastiominaisuuksien avulla käytetään laajalti. Spektriinstrumenttien resoluutio, katso Art. Spektrilaitteet.

Valaistusjakauma E kahden pistevalonlähteen kuvassa, jotka on sijoitettu siten, että valaistusmaksimien välinen kulmaetäisyys Δφ on yhtä suuri kuin keskidiffraktiopisteen säteen kulma-arvo Δθ (Δφ = Δθ - Rayleigh-ehto).

Huolimatta niiden erityispiirteistä ja tarkoituksesta, niillä on välttämättä yksi yhteinen piirre fyysiset ominaisuudet, jota kutsutaan "resoluutioksi". Tämä fyysinen ominaisuus on ratkaiseva poikkeuksetta kaikille optisille ja optisille laitteille. Esimerkiksi mikroskoopin kannalta tärkein parametri ei ole vain linssien suurennuskyky, vaan myös resoluutio, jolla kohteen kuvan laatu on. tutkittava riippuu suoraan. Jos tämän laitteen suunnittelu ei pysty tarjoamaan erillistä havaitsemista pienimmistä yksityiskohdista, tuloksena oleva kuva on huonolaatuinen jopa merkittävällä suurennuksella.

Optisten instrumenttien resoluutio on arvo, joka kuvaa niiden kykyä erottaa havaittujen tai mitattujen kohteiden pienimmät yksittäiset yksityiskohdat. Resoluutioraja on kohteen vierekkäisten osien (pisteiden) välinen vähimmäisetäisyys, jolla niiden kuvia ei enää havaita erillisinä, yhteen sulautuvina elementteinä objektista. Mitä pienempi tämä etäisyys, sitä suurempi on vastaavasti laitteen resoluutio.

Tarkkuusrajan käänteisluku toimii resoluution kvantitatiivisena indikaattorina. Tämä tärkein parametri ja määrittää laitteen laadun ja vastaavasti sen hinnan. Valoaaltojen diffraktio-ominaisuuden vuoksi kaikki kohteen pienten elementtien kuvat näyttävät kirkkailta täpliltä, ​​joita ympäröi samankeskisten interferenssiympyröiden järjestelmä. Tämä ilmiö rajoittaa kaikkien optisten instrumenttien resoluutiota.

1800-luvun englantilaisen fyysikon Rayleighin teorian mukaan kohteen kahden lähellä olevan pienen elementin kuva voidaan edelleen erottaa, kun niiden diffraktiomaksimi osuu yhteen. Mutta tälläkin resoluutiolla on rajansa. Se määräytyy näiden esineiden pienimpien yksityiskohtien välisen etäisyyden perusteella. yleensä määrätty enimmäismäärä erikseen havaitut viivat kuvan millimetriä kohden. Tämä tosiasia todettiin kokeellisesti.

Laitteiden resoluutio heikkenee, jos optisten järjestelmien valmistuksessa esiintyy poikkeamia (valonsäteen poikkeamia tietystä suunnasta) ja erilaisia ​​virheitä, mikä lisää diffraktiopisteiden kokoa. Siten mitä pienemmät diffraktiopisteet ovat, sitä korkeampi minkä tahansa optiikan resoluutio on. Tämä on tärkeä indikaattori.

Minkä tahansa optisen laitteen resoluutio arvioidaan sen laitteistotoimintojen perusteella, jotka heijastavat kaikkia tekijöitä, jotka vaikuttavat tämän laitteen tarjoaman kuvan laatuun. Tällaisia ​​vaikuttavia tekijöitä tulee tietysti ensinnäkin sisältää poikkeama ja diffraktio - valoaaltojen taipuminen esteiden ympärille ja sen seurauksena niiden poikkeama suoraviivaisesta suunnasta. Erilaisten optisten instrumenttien resoluution määrittämiseksi käytetään erityisiä läpinäkyviä tai läpinäkymättömiä testilevyjä, joissa on vakiokuvio, joita kutsutaan maailmoiksi.

Optisten laitteiden resoluutio optisten instrumenttien resoluutio

luonnehtii niiden kykyä tarjota erillisiä kuvia kohteen kahdesta pisteestä lähellä toisiaan. Valon diffraktiosta johtuen pisteen kuva on ympyrä (renkaiden ympäröimä kirkas piste). Pienintä lineaarista tai kulmaetäisyyttä kahden pisteen välillä, josta niiden kuvat sulautuvat, kutsutaan lineaari- tai kulmaresoluutiorajaksi. Erottelukyvyn määrällinen mitta on yleensä vastavuoroisuus. Laitteen resoluutio voidaan arvioida sen laitteistotoiminnon perusteella.

tietosanakirja . 2009 .

Katso, mikä "optisten instrumenttien resoluutio" on muissa sanakirjoissa:

Nykyaikainen tietosanakirja

Resoluutio- optiset instrumentit, luonnehtii niiden kykyä tarjota erillisiä kuvia kahdesta lähekkäin sijaitsevasta pisteestä. Valon diffraktiosta johtuen pisteen kuva ei ole tiukasti piste, vaan ympyrä (renkaiden ympäröimä kirkas piste). Vähintään… Kuvitettu tietosanakirja

Optisille instrumenteille on ominaista niiden kyky tuottaa erillisiä kuvia kohteen kahdesta pisteestä lähellä toisiaan. Valon diffraktiosta johtuen pisteen kuva on ympyrä (renkaiden ympäröimä kirkas piste). Pienin lineaarinen tai kulmikas...... Suuri Ensyklopedinen sanakirja

- optisten laitteiden (resoluutioteho), luonnehtii näiden laitteiden kykyä tarjota erillinen kuva kohteen kahdesta pisteestä lähellä toisiaan. Pienin lineaarinen (tai kulma) kahden pisteen välinen etäisyys, josta alkaen... ... Fyysinen tietosanakirja

Optisten laitteiden resoluutio (resoluutioteho) kuvaa näiden laitteiden kykyä tuottaa erillisiä kuvia kohteen kahdesta pisteestä lähellä toisiaan. Pienin lineaarinen tai kulmaetäisyys kahden pisteen välillä, alkaen...

Resoluutio- – optisten laitteiden (linssien) (resoluutioteho) kuvaa näiden laitteiden kykyä tuottaa erillisiä kuvia kohteen kahdesta pisteestä lähellä toisiaan. Pienin lineaarinen tai kulmaetäisyys kahden pisteen välillä alkaen... ... Tietosanakirja median sanakirja

I Optisten laitteiden resoluutio (resoluutioteho) luonnehtii näiden laitteiden kykyä tuottaa erillisiä kuvia kohteen kahdesta pisteestä lähellä toisiaan. Pienin lineaarinen tai kulmaetäisyys kahden... ... Iso Neuvostoliiton tietosanakirja - 1) optiset instrumentit kyky tuottaa erillisiä kuvia kohteen kahdesta pisteestä lähellä toisiaan. Pienintä lineaarista tai kulmaetäisyyttä kahden pisteen välillä, alkaen niiden kuvien yhteenliittämisestä, kutsutaan lineaariksi tai... ... Oikeuslääketieteen tietosanakirja

Geometrisen optiikan approksimaatioiden puitteissa on mahdotonta määrittää optisten järjestelmien resoluution fyysistä rajaa. Tämä ongelma ratkaistaan ​​ottamalla huomioon säteilyn aaltoluonne. Mikroskoopin rajallinen resoluutio johtuu diffraktioilmiöstä, joka johtuu valon aaltoluonteesta.

Jos valoaallon tiellä on este, kuten läpinäkymätön näyttö, osa aallosta, jonka este viivästyy, lakkaa toimimasta ja muodostuu varjo. Tämä aiheuttaa kuitenkin erityisen ilmiön aallon taipumisesta esteen ympärille, jota kutsutaan diffraktioksi. Tämän seurauksena reiän reunoilla tapahtuu valonsäteen etenemissuunnan poikkeama alkuperäisestä ja siihen liittyvä säteen kulmalaajeneminen, mikä johtaa varjon rajan tahriintumiseen (kuva 1) ja näin ollen eron ilmenemiseen kohteen ja sen varjokuvan välillä.

Kuva 1 Diffraktiokuvio kalvossa (a) ja valon intensiteetin jakautuminen (b) näytöllä.

Abben teoria

Yllä oleva pätee epäkoherenttien lähteiden tapauksessa, ts. itsestään valaiseville havaintoobjekteille. Käytännön kannalta valaistujen kohteiden tilanne on kuitenkin paljon tärkeämpi. Tämä tarkoittaa, että kohteen yksittäiset pisteet sirottavat niihin yhdestä lähteestä tulevia aaltoja, ts. itse ovat koherentin säteilyn lähteitä.

Abbe (1873) esitti erittäin mielenkiintoisen menetelmän mikroskoopin erotuskyvyn määrittämiseksi sellaisessa tapauksessa.

Tarkastellaan yksinkertaisuuden vuoksi tapausta, jossa valaistus tuottaa yhdensuuntainen säde, ja esineellä on yksinkertainen muoto diffraktiohila, jonka jaksolla d on pienimmän erotettavan yksityiskohdan koko (ja merkitys).

Kuva 2

Ennen kuin valo osuu mikroskoopin linssiin, se käy läpi diffraktiota (kuva 2), jolloin muodostuu polttotason FF häiriön seurauksena useita päämaksimia, joiden väliset kulmaetäisyydet määräytyvät hilan ajanjakson - havaintokohde (Abben mukaan ensisijainen kuva tai spektri).

Kuvatussa tilanteessa diffraktiomaksimien At sijainti määritellään ehdolla:

missä m on kokonaisluku.

Koska kaikki diffraktiomaksimit vastaavat koherentteja säteitä, linssin polttotason takana nämä säteet taas häiritsevät toisiaan ja muodostavat kuvan itse kohteesta (ns. toissijainen kuva) P2P2-tasossa, joka on konjugoitu suhteessa objektiivi 00 P1P1-tasolla.

Vain täydellinen diffraktiomaksimien joukko määrittää toissijaisen kuvan täysin kohteen kanssa.

Mitä suurempi kuvan yksityiskohta on, sitä pienempää diffraktiokulmaa se vastaa. Aallonpituutta lyhyempiä rakenteen yksityiskohtia ei voida havaita ollenkaan, koska tällaisten osien hajottamat aallot eivät saavuta P2P2-näyttöä"

Jos polttotasossa oleva diafragma katkaisee taipuneet säteet niin, että vain keskussäde osallistuu kuvan muodostukseen, emme näe kuvia kohteista, jotka antavat diffraktiota jaksollisesta rakenteesta.

Lummerin sääntö sanoo: jos optinen järjestelmä muodostaa kuvan ilman vääristymiä ja vangitsee kaiken kohteen taittuneen valon, niin kuva välittää oikein kohteen sirottaman säteilyn amplitudien ja vaiheiden jakautumisen.

Kun tutkitaan todellisia esineitä TEM:ssä, tulee pitää mielessä, että diffraktiokuvio muodostuu atomien lisäksi myös rakeista ja hilavirheistä. Koska raekoko on paljon suurempi kuin atomien väliset etäisyydet, rakeiden diffraktiokulmat ovat paljon pienempiä kuin atomirakenteen diffraktiokulmat. Siksi, kun aukkokalvo katkaisee atomien diffraktiolla muodostuneet säteet, mikroskoopin kuvatasossa oleva kuva muodostuu rakeiden päälle taipuneista säteistä. Siksi näytöllä havaitsemme jyviä, emme atomeja. Atomien näkemiseksi on välttämätöntä, että atomien taittamat säteet kulkevat aukon diafragman läpi ja osallistuvat myös kohteen kuvan muodostukseen kuvatasossa. Tätä varten on välttämätöntä, että atomien diffraktiokulmat ovat hyvin pieniä. Tämä voidaan saavuttaa pienentämällä elektronin aallonpituutta, mikä toteutetaan laitteistossa nostamalla mikroskoopin elektronilähteen kiihdytysjännite 200-400 kV:iin ja korkeampaan. Näin saadaan kuvia diffraktiohiloista elektronimikroskopeissa, jotka toimivat elektronimikroskoopilla korkea resoluutio(HR TEM - korkearesoluutioinen).

Valoenergia pisteen diffraktiokuvassa jakautuu epätasaisesti. Diffraktiorenkaiden valaistuksen jakautumista tutki ensin englantilainen tiedemies Airy (1811-1892), ja diffraktiopisteen keskiympyrä kutsuttiin Airy-ympyräksi. Suurin osa kuvan valoenergiasta on keskittynyt ilmavaan ympyrään (noin 84 %) ja ensimmäisiin kahteen tai kolmeen renkaaseen.

Matemaattisesti valaistusjakauman laskeminen diffraktiorenkaissa laskee Besselin funktion J1 (u) juurten määrittämiseen. Intensiteettijakauma I tasoaallon diffraktiossa by pyöreä reikä sen antaa funktio

Besselin funktion argumentti

missä a on reiän säde, . diffraktiokulma, Ensimmäinen juuri, joka vastaa ensimmäistä valaistuksen minimiä (eli diffraktiokuvion keskimmäisen kirkkaan täplän rajaa), saadaan arvolla

Sitten keskimmäisen, voimakkaimman ympyrän säde, jota kutsutaan ilmavaksi ympyräksi tai sirontaympyräksi,

• l - aallonpituus;
• · n - objektin ja linssin välisen tilan taitekerroin;
• · M - linssin suurennus;
• · c - aukkokulma.

Ympyrän esiintyminen pisteen sijaan vääristyneessä kuvassa vastaa ihanteellista linssikuvaa kohteesta ympyrän muodossa, jolla on säde

r:tä kutsutaan sirontaympyrän säteeksi.

Siten aukon kulman tai kalvon halkaisijan pienentyessä, kuten kuvassa 3 on esitetty, tuloksena oleva kuvakoko poikkeaa yhä enemmän ihanteellisesta koosta.

Suurin ratkaistu etäisyys, kun otetaan huomioon vain tässä huomioitu diffraktiovirhe, on yhtä suuri kuin esineelle osoitetun sirontaympyrän säde, ts.

Spektrin näkyvä osa on rajoitettu kapealle alueelle, jonka aallonpituus on 0,4 - 0,8 μm, joten resoluution (ja sen myötä hyödyllisen suurennuksen) kasvu valomikroskopiassa saavutetaan käyttämällä erityistä taitekerroin omaavaa upotusnestettä n ? 1.5. Laadukkaiden linssien aukkokulma on noin 70° (sin 0 × 0,9), joten suurimmalla erotusetäisyydellä arvo on suunnilleen yhtä suuri kuin puolet käytetyn valon aallonpituudesta, eli 0,2 µm.

Jos pistevalonlähteestä tulevat säteet kulkevat todellisen optinen järjestelmä(objektiivi, linssi jne.), niin järjestelmän kuvatasoon muodostuu elementaarinen interferenssikuvio ilmavan ympyrän muodossa.

Jos käytämme laajennettua valonlähdettä, niin säteiden kulkiessa järjestelmän läpi jokainen lähteen piste tuottaa oman ympyrän, jonka seurauksena järjestelmän kuvatasoon muodostuu monimutkainen interferenssikuvio.

Riisi. 4

a) pisteiden A ja B diffraktiokuvien sijainti niiden resoluution mukaan;

b) graafinen intensiteettijakauma kahden valopisteen diffraktiokuvissa

resoluutio optinen järjestelmä

Siinä tapauksessa, että kaksi optisen järjestelmän kuvaamaa valopistettä ovat hyvin pienellä etäisyydellä toisistaan, diffraktiosirontakuviot voivat osittain mennä päällekkäin tai sulautua yhdeksi. Jos niin monimutkaisessa kuvassa optinen järjestelmä antaa sinun tarkkailla kahta lähekkäin sijaitsevaa pistettä erikseen, he sanovat, että järjestelmä "ratkaisee" nämä pisteet.

Jos pisteiden A ja B diffraktiokuvioiden keskipisteiden välinen etäisyys merkitään r (kuva 4, a), nämä pisteet näkyvät erikseen edellyttäen, että r>c, missä c on ensimmäisen minimin säde (tai Ilmava ympyrä).

Yleensä järjestelmien resoluutiota arvioitaessa käytetään Rayleigh-kriteeriä. Rayleigh'n mukaan resoluutiorajaksi on otettu paikka, jossa yhden diffraktioympyrän tumma rengas kulkee viereisen valokeskuksen läpi (kuva 4). Tässä tapauksessa intensiteettikäyrien ordinaattien summa pisteessä C on suunnilleen 0,8 maksimipisteen ordinaatista. 20 % eroa pidetään riittävänä kuvien erottamiseen. Yllä oleva on ns. Rayleigh-kriteeri optisten järjestelmien resoluutiolle.

Dramaattisia parannuksia resoluutiossa on saavutettu elektronimikroskopiassa, joka käyttää elektronisäteilyä kuvien muodostamiseen.

Aaltomekaniikan perusperiaatteen mukaan jokainen hiukkanen, jonka massa on m, liikkuu nopeudella v, vastaa pituutta aaltoa

Työkaava elektronien aallonpituuden laskemiseksi angströmeissä on:

Missä U on kiihdytysjännite kilovoltteina

Nykyaikaiset elektronimikroskoopit käyttävät elektroneja, joiden nopeudet vastaavat aallonpituuksia 0,003 - 0,007 nm.

Elektronimikroskooppien käytännössä saavutettavissa oleva resoluutio ylittää valomikroskooppien resoluution vain 1000 kertaa. Tämä ero johtuu siitä, että elektronioptisissa linsseissä on kevyisiin linsseihin verrattuna huomattavasti enemmän kuvavirheitä, ns. aberraatioita. Aberraatioiden vaikutuksen vähentämiseksi on välttämätöntä pienentää aukkokulmia 100-1000 kertaa valooptisten mikroskooppien aukkokulmiin verrattuna.

Käyttämällä edes ihanteellista optista järjestelmää (jolla ei ole vikoja ja poikkeamia) on mahdotonta saada stigmaattista kuvaa pistelähteestä, mikä selittyy valon aaltoluonteella. Minkä tahansa valopisteen kuva monokromaattisessa valossa on diffraktiokuvio, eli pistelähde näytetään keskeisenä kirkkaana pisteenä, jota ympäröivät vuorotellen tumma ja vaalea renkaat.

Mukaan Rayleighin kriteeri, kuvat kahdesta lähellä olevasta identtisestä pistelähteestä tai kahdesta läheisestä spektriviivasta, joilla on sama intensiteetti ja identtiset symmetriset ääriviivat, ovat erotettavissa (erotettu havaitsemista varten), jos yhdestä lähteestä (viivasta) tulevan diffraktiokuvion keskimaksimi on sama kuin diffraktiokuvion ensimmäinen minimi. toinen (kuva 265, a ). Kun Rayleigh-kriteeri täyttyy, maksimien välisen "dip":n intensiteetti on 80 % maksimivoimakkuudesta, mikä riittää ratkaisemaan l 1 ja l 2 -viivat. Jos Rayleigh-kriteeriä rikotaan, havaitaan yksi viiva (kuva 265, b).

1. Objektiivin resoluutio. Jos valo kahdesta kaukaisesta pistelähteestä putoaa linssiin S 1 ja S 2 (esimerkiksi tähdet) jollain kulmaetäisyydellä dy, silloin linssiä rajoittavan kalvon reunojen valoaaltojen diffraktiosta johtuen sen polttotasossa havaitaan kahden pisteen sijasta maksimiarvoja vuorotellen tummien ja vaaleiden renkaiden ympäröimänä (kuva 266). Voidaan todistaa, että kaksi linssin läpi monokromaattisessa valossa havaittua lähellä olevaa tähteä ovat erotettavissa, jos niiden välinen kulmaetäisyys on

missä l on valon aallonpituus, D- linssin halkaisija.

Linssin erotuskyky (resoluutioteho). kutsutaan määräksi

Missä dy- pienin kulmaetäisyys kahden pisteen välillä, jossa ne vielä erotetaan optisella laitteella.

Rayleigh-kriteerin mukaan kuvat kahdesta identtisestä pisteestä ovat erotettavissa, kun yhden pisteen diffraktiokuvion keskimaksimi on sama kuin toisen pisteen diffraktiokuvion ensimmäinen minimi (kuva 266). Kuvasta seuraa, että kun Rayleigh-kriteeri täyttyy, kulmaetäisyys dy pisteiden välillä tulee olla yhtä suuria j, eli ottaen huomioon (183.1)

Siksi objektiivin resoluutio

eli se riippuu halkaisijastaan ​​ja valon aallonpituudesta.

Kaavasta (183.2) käy selvästi ilmi, että optisten instrumenttien resoluution lisäämiseksi on tarpeen joko kasvattaa linssin halkaisijaa tai pienentää aallonpituutta. Siksi kohteen hienompien yksityiskohtien tarkkailuun käytetään ultraviolettisäteilyä, ja tuloksena olevaa kuvaa tässä tapauksessa tarkkaillaan käyttämällä fluoresoivaa näyttöä tai tallennetaan valokuvalevylle. Vielä suurempi resoluutio voitaisiin saada käyttämällä röntgensäteitä, mutta sillä on suuri läpäisykyky ja se kulkee aineen läpi taittumatta; siksi tässä tapauksessa on mahdotonta luoda taittavia linssejä. Elektronivirroilla (tietyillä energioilla) on suunnilleen sama aallonpituus kuin röntgensäteillä. Siksi elektronimikroskoopilla on erittäin korkea resoluutio.

Spektrilaitteen resoluutio on dimensioton suure

Missä dl- kahden vierekkäisen spektriviivan aallonpituuksien vähimmäiseron absoluuttinen arvo, joilla nämä viivat tallennetaan erikseen.

2. Diffraktiohilan resoluutio. Anna maksimi T- ensimmäinen kerta aallonpituudelle l 2 havaitaan kulmassa j, eli (180.3) d synti j = m l 2 . Kun siirrytään maksimista viereiseen minimiin, polkuero muuttuu l/N(katso (180.4)), missä N- ruudukon rakojen määrä. Siksi kulmassa havaittu minimi l 1 j min, tyydyttää kunnon d synti j min = m l 1 + l 1 / N. Rayleigh-kriteerin mukaan j = j min , eli m l 2 =m l 1 + l 1 /N tai l 2 / (l 2 – l 1) =mN. Verot koska l 1 ja l 2 ovat lähellä toisiaan, eli l 2 – l 1 = dl sitten (183.3)

Siten diffraktiohilan resoluutio on verrannollinen järjestykseen m spektri ja numero N lähtö-, eli milloin annettu numero välit kasvavat siirrettäessä suuria arvoja Tilaus m häiriötä. Nykyaikaisilla diffraktiohiloilla on melko korkea resoluutio (jopa 2 × 10 5).